當(dāng)氣體由一密封的小直徑管線尖端（或“探針”）向巖心切片表面，或非切片的整個巖樣，或可滲透的巖石露頭流動時，流動形態(tài)與半球狀流動有些相似（圖32）。這種流動狀態(tài)在小直徑影響范圍內(nèi)，具有便宜、無損、零壓力的氣體滲透率測量而得到廣泛應(yīng)用。如果巖心未清洗，也未干燥，測定的滲透率為未知油水飽和度的有效滲透率。這種測重是在密閉的空間中進(jìn)行的，以確定非均質(zhì)地層的
滲透率變化。進(jìn)行這種測量的設(shè)備一般稱為“點式滲透率儀”或“迷你滲透率儀”。

真正的半球狀流動幾何形態(tài)要求：)表面為較大平整均質(zhì)的樣品；b)樣品在緊挨探針處應(yīng)有半球狀內(nèi)腔，其半徑，等于探針密封墊的內(nèi)半徑；c)在探針與樣品接觸面以下樣品向各個方向延伸范圍很大（無限）；)除半球的內(nèi)腔外，平面的各處應(yīng)是密封的。因為這些條件是不能完全實現(xiàn)的故Gogg等人[19進(jìn)行了無因次幾何流動因子的數(shù)值計算，是在平整面較小、探針密封較小且內(nèi)外半徑有限的小巖心上進(jìn)行的。
圖33表示無因次因子與探針密封墊的外半徑。與其內(nèi)半徑的比值的關(guān)系。實際上，在較大巖樣上的半球流動時，G等于2π。圖33表示的關(guān)系可用于具有平整表面及對滲透率測定無影響的側(cè)向?qū)挾群蜕疃茸銐虼蟮耐膺吔鐦悠窚y試上。為實用目的，該因子只有在樣品的深度至少在4倍探頭內(nèi)徑且從探頭軸心算起側(cè)向周邊至少在4倍內(nèi)半徑的范圍時樣品測試才能產(chǎn)生較小的誤差，同時，如果探頭置于樣品的圓柱表面，并且具有嚴(yán)格的密封條件，那么樣品的半徑至少為12，同時樣品露頭部分的邊界有限時將產(chǎn)生更小的誤差。參見Goggin等人19關(guān)于與鄰近邊界有關(guān)的無因次幾何因子。